眾所周知，當(dāng)一個(gè)位于旋轉(zhuǎn)系內(nèi)的質(zhì)點(diǎn)作朝向或者離開旋轉(zhuǎn)中心的運(yùn)動(dòng)時(shí)，將產(chǎn)生一慣性力。 當(dāng)質(zhì)量為(δm的質(zhì)點(diǎn)以勻速u在一個(gè)圍繞旋轉(zhuǎn)軸P以角速度ω旋轉(zhuǎn)的管道內(nèi)軸向移動(dòng)時(shí)，這個(gè)質(zhì)點(diǎn)將獲得兩個(gè)加速度分量： 　　(1)法向加速度ar（向心加速度)，其值等于ω2r，方向指向P軸。 　　(2)切向加速度at(科里奧利加速度)，其值等于2ωu，方向與ar垂直，正方向符合右手定則，  　　為了使質(zhì)點(diǎn)具有科里奧利加速度at，需在at的方向上加一個(gè)大小等于2ωuδm的力，這個(gè)力來自管道壁面。反作用于管道壁面上的力就是流體施加在管道上的科里奧利力Fc。 　　方向與αt相反。 　　從圖6-1可以看出，當(dāng)密度為ρ的流體以恒定流速u沿圖6-1所示的旋轉(zhuǎn)管流動(dòng)時(shí)，任一段長度ΔX的管道都將受到一個(gè)大小為ΔFe的切向科里奧利力： 　　式中，A為管道內(nèi)截面積。由于質(zhì)量流量qm=ρuA，因此： 　　基于上式，只要能直接或者間接地測(cè)量出在旋轉(zhuǎn)管道中流動(dòng)的流體作用于管道上的科里奧利力，就可以測(cè)得流體通過管道的質(zhì)量流量。 　　在過程工業(yè)應(yīng)用中，要使流體通過的管道圍繞P軸以角速度ω旋轉(zhuǎn)顯然是不切合實(shí)際的。這也是早期的質(zhì)量流量計(jì)始終未能走出實(shí)驗(yàn)室的根本原因。經(jīng)過幾十 年的探索，人們終于發(fā)現(xiàn)，使管道繞P軸以一定頻率上下振動(dòng)，也能使管道受到科里奧利力的作用。而且，當(dāng)充滿流體的管道以等于或接近于其自振頻率振動(dòng)時(shí)，維持管道振動(dòng)所需的驅(qū)動(dòng)力是很小的。從而從根本上解決了CMF的結(jié)構(gòu)問題。為CMF的迅速商用化打下了基礎(chǔ)。 

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